Abbiamo iniziato la lezione riprendendo il calcolo fatto la volta precedente per il campo generato da una distribuzione lineare di cariche di lunghezza L. Ponendosi a una distanza y dalle cariche sul piano a L/2 si ha:
Abbiamo quindi considerato il limite di questa sia per distanze molto grandi y>>L che per lunghezze molto grandi L>>y.
Nel primo caso ci riconduce ovviamente al campo di una carica puntiforme. Spiegate voi perché è ovvio..... ma è ovvio !
Nel secondo caso si ottiene:
Nel primo caso ci riconduce ovviamente al campo di una carica puntiforme. Spiegate voi perché è ovvio..... ma è ovvio !
Nel secondo caso si ottiene:
Qual'è il significato fisico di una distribuzione di carica infinita ?
A lezione lo abbiamo detto.......
Così come abbiamo anche parlato di Errori Sperimentali ed effetto farfalla.
Ma poi siamo tornati alle nostre distribuzioni di carica continue ottenendo per una sfera uniformemente carica di raggio R per r<R:
A lezione lo abbiamo detto.......
Così come abbiamo anche parlato di Errori Sperimentali ed effetto farfalla.
Ma poi siamo tornati alle nostre distribuzioni di carica continue ottenendo per una sfera uniformemente carica di raggio R per r<R:
Dite voi quale risultato si ottiene per r => R. Vi è anche stato detto che questa distribuzione di carica è stata uno dei primi modelli di nucleo atomico.
Abbiamo quindi parlato dell'esperimento di Millikan e accennato agli esperimenti per la ricerca di cariche frazionarie.
A chiusura della lezione abbiamo introdotto il Teorema di Gauss su cui torneremo con dettagli e applicazioni nella prossima lezione.
Abbiamo quindi parlato dell'esperimento di Millikan e accennato agli esperimenti per la ricerca di cariche frazionarie.
A chiusura della lezione abbiamo introdotto il Teorema di Gauss su cui torneremo con dettagli e applicazioni nella prossima lezione.
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