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Lezione di Martedì 13 Aprile.

19/4/2010

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Carica e scarica di un condensatore.
(p.746 §31.7)

Abbiamo trovato in due modi differenti, sia basandosi sul principio di conservazione dell'energia che usando direttamente le leggi di Kirchhoff l'equazione differenziale del circuito RC.
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Questa equazione è facilmente risolvibile separando le variabili ed integrando
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Si ottiene come soluzione
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Come esercizio dimostrate che questa soluzione soddisfa l'equazione differenziale. La costante RC è chiamate "costante di tempo del circuito". Comprendetene il significato sia in carica che in scarica.

Campo Magnetico.
(p.759 e segg §32.1 e segg)

Abbiamo iniziato la trattazione del campo magnetico e la sua interazione con cariche in moto e correnti. Alcuni fatti sperimentali sono stati citati tra ciu che non esistono, o meglio non sono mai stati osservati monopoli magnetici e che la forza agente su di una carica in moto soggetta a un campo sia Elettrico che magnetico è:
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Saputo questo diviene abbastanza semplice trovare la forza su di un filo attraversato da corrente (fate voi il semplice calcolo )
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Lezione di Giovedì 8 Aprile 2010

12/4/2010

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Abbiamo prima di tutto calcolato la potenza dissipata da una resistenza (ricavatela voi).
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Poi l'energia accumulata da un condensatore:
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Abbiamo poi parlato dell'analisi dei circuiti in corrente continua citando le 2 leggi di Kirchhof.
La somma delle correnti in un NODO di un circuito è nulla e la somma delle differenze di pontiale misurate lungo una MAGLIA chiusa è nulla.
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Lezione di Giovedì 28 Marzo 2010

9/4/2010

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Prima di parlare di condensatori abbiamo affrontato il caso di due sfere conduttive con raggi r<R allo stesso potenziale.
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Da cui si ottiene:
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Quindi la sfera piccola ha meno carica e minor capacità ma questo non vuol dire che ci sia meno campo. Infatti se vado a calcolare la densità di carica devo dividere per il raggio al quadrato e quindi:
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Quindi..... il campo elettrico intorno a una punta è molto più alto che nel resto di un conduttore.
Abbiamo quindi parlato  un condensatore a piatti piani paralleli. Ricordando che il campo elettrico generato da un disco uniformemente carico è:
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Dato che in un condensatore abbiamo due piani opposti con cariche opposte il campo all'interno raddoppia (... verificatelo con un disegnino ....e fuori ?) chiamando d la distanza fra i piani ed A la loro area posso integrare il campo in modo da ottenere la differenza di potenziale:
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Da cui è immediato ricavare la famosa formula per la capacità:
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A questo punto abbiamo ricavato le espressioni per condensatori in parallelo ( le capacità si sommano ) e in serie ove invece si sommano l'inversi:
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